さまざまな交流波形の平均値・実効値まとめ

本記事では、さまざまな交流波形の平均値・実効値、およびそれらの値から導かれる波形率・波高率をまとめる。

各指標の定義式

平均値

平均値は、1周期間でとりうる瞬時値の平均の値となる。

周期$T$の交流波形$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、次式で計算できる。

$$V_\mathrm{avr}=\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left|v\left(t\right)\right|\mathrm{d}t　・・・(1)$$

実効値

実効値（RMS値; Root Mean Square Value）は、時間で変化する交流を「同一の抵抗に接続した際の消費電力が等しくなる直流」に換算した値で、「瞬時値の二乗平均の平方根」で表される。

周期$T$の交流波形$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$は、次の式で計算できる。

$$V_\mathrm{rms}=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left\{v\left(t\right)\right\}^2\mathrm{d}t}　・・・(2)$$

波形率と波高率

波形率（フォームファクタ）は平均値に対する実効値の比で、交流波形がどれだけ直流波形（平均値＝実効値）に近いかを示す指標である。

また、波高率（クレストファクタ）は実効値に対する最大値（波高値）の比で、波形の「鋭さ」を表す指標である。

波形率および波高率は次のように計算できる。

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{\textsf{実効値}}{\textsf{平均値}}　・・・(3)\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{\textsf{最大値}}{\textsf{実効値}}　・・・(4)
\end{align*}$$

各波形の平均値・実効値・波形率・波高率まとめ

本記事で解説する各交流波形の平均値・実効値・波形率・波高率を表に示す。

同表において、$T$は周期、$V_\mathrm{m}$は波高値を示す。

表　各波形の平均値・実効値・波形率・波高率

名称	波形	平均値	実効値	波形率	波高率
正弦波		$$\frac{2}{\pi}V_\mathrm{m}$$	$$\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}$$	$$\frac{\pi}{2\sqrt{2}}$$	$$\sqrt{2}$$
半波整流波		$$\frac{V_\mathrm{m}}{\pi}$$	$$\frac{V_\mathrm{m}}{2}$$	$$\frac{\pi}{2}$$	$$2$$
全波整流波		$$\frac{2}{\pi}V_\mathrm{m}$$	$$\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}$$	$$\frac{\pi}{2\sqrt{2}}$$	$$\sqrt{2}$$
方形波		$$V_\mathrm{m}$$	$$V_\mathrm{m}$$	$$1$$	$$1$$
パルス波		$$\frac{V_\mathrm{m}}{2}$$	$$\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}$$	$$\sqrt{2}$$	$$\sqrt{2}$$
のこぎり波①		$$\frac{V_\mathrm{m}}{2}$$	$$\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}$$	$$\frac{2}{\sqrt{3}}$$	$$\sqrt{3}$$
のこぎり波②		$$\frac{V_\mathrm{m}}{2}$$	$$\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}$$	$$\frac{2}{\sqrt{3}}$$	$$\sqrt{3}$$
三角波		$$\frac{V_\mathrm{m}}{2}$$	$$\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}$$	$$\frac{2}{\sqrt{3}}$$	$$\sqrt{3}$$

実効値および平均値の計算（正弦波系）

正弦波

図1に周期$T$，波高値$V_\mathrm{m}$の正弦波交流波形を示す。

図1　正弦波

図1の波形の時間$t$に対する瞬時値$v\left(t\right)$は、次の式で表すことができる。

$$v\left(t\right)=V_\mathrm{m}\sin\frac{2\pi}{T}t$$

図1のような正負で同じ値をとり得る交流波形の場合は、$(1)$式において1周期$T$で平均をとると$0$になるため、その半分である$\displaystyle{\frac{T}{2}}$で平均値を計算する。

したがって、$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、$(1)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{avr}&=\frac{1}{\displaystyle{\frac{T}{2}}}\int^{\frac{T}{2}}_{0}V_\mathrm{m}\sin\frac{2\pi}{T}t\ \mathrm{d}t\\\\
&=\frac{2V_\mathrm{m}}{T}\left[-\frac{T}{2\pi}\cos\frac{2\pi}{T}t\right]^{\frac{T}{2}}_{0}\\\\
&=\frac{2V_\mathrm{m}}{T}\cdot\frac{T}{2\pi}\left(-\cos\pi+\cos 0\right)\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{\pi}\cdot2\\\\
&=\frac{2}{\pi}V_\mathrm{m}
\end{align*}$$

また、$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$は、$(2)$式および三角関数の倍角の公式を用いて、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{rms}&=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left(V_\mathrm{m}\sin\frac{2\pi}{T}t\right)^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{2T}\int^{T}_{0}\left(1-\cos2\cdot\frac{2\pi}{T}t\right)\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{2T}\left[t-\frac{T}{4\pi}\sin\frac{4\pi}{T}t\right]^{T}_{0}}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{2T}\left\{\left(T-\frac{T}{4\pi}\sin4\pi\right)-\left(0-\frac{T}{4\pi}\sin0\right)\right\}}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{2T}\cdot T}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}
\end{align*}$$

さらに上記の結果より、図1の波形の波形率および波高率は、

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}}}{\displaystyle{\frac{2}{\pi}V_\mathrm{m}}}=\frac{\pi}{2\sqrt{2}}\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}}}=\sqrt{2}
\end{align*}$$

半波整流波

図2に周期$T$，波高値$V_\mathrm{m}$の正弦波に対する半波整流波を示す。

図2　半波整流波

図2の波形の時間$t$に対する瞬時値$v\left(t\right)$は、$0\leq t\leq T$の範囲内において、次の式で表すことができる。

$$v\left(t\right)=\begin{cases}
V_\mathrm{m}\sin\displaystyle{\frac{2\pi}{T}}t&\left(0\leq t<\displaystyle{\frac{T}{2}}\right)\\\\
0&\left(\displaystyle{\frac{T}{2}}\leq t\leq T\right)
\end{cases}$$

したがって、$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、$(1)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{avr}&=\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left|v\left(t\right)\right|\mathrm{d}t\\\\
&=\frac{1}{T}\left(\int^{\frac{T}{2}}_{0}V_\mathrm{m}\sin\frac{2\pi}{T}t\ \mathrm{d}t+\int^{T}_{\frac{T}{2}}0\ \mathrm{d}t\right)\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{T}\left[-\frac{T}{2\pi}\cos\frac{2\pi}{T}t\right]^{\frac{T}{2}}_{0}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{T}\cdot\frac{T}{2\pi}\left(-\cos\pi+\cos 0\right)\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{2\pi}\cdot2\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{\pi}
\end{align*}$$

また、$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$は、$(2)$式および三角関数の倍角の公式を用いて、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{rms}&=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left\{v\left(t\right)\right\}^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\left\{\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left(V_\mathrm{m}\sin\frac{2\pi}{T}t\right)^2\mathrm{d}t+\int^{T}_{\frac{T}{2}}0^2\ \mathrm{d}t\right\}}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left(V_\mathrm{m}\sin\frac{2\pi}{T}t\right)^2\mathrm{d}t}\\\\
&=V_\mathrm{m}\sqrt{\frac{1}{2T}\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left(1-\cos2\cdot\frac{2\pi}{T}t\right)\mathrm{d}t}\\\\
&=V_\mathrm{m}\sqrt{\frac{1}{2T}\left[t-\frac{T}{4\pi}\sin\frac{4\pi}{T}t\right]^{\frac{T}{2}}_{0}}\\\\
&=V_\mathrm{m}\sqrt{\frac{1}{2T}\left\{\left(\frac{T}{2}-\frac{T}{4\pi}\sin4\pi\right)-\left(0-\frac{T}{4\pi}\sin0\right)\right\}}\\\\
&=V_\mathrm{m}\sqrt{\frac{1}{2T}\cdot\frac{T}{2}}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{2}
\end{align*}$$

さらに上記の結果より、図2の波形の波形率および波高率は、

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{2}}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\pi}}}=\frac{\pi}{2}\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{2}}}=2
\end{align*}$$

全波整流波

図3に周期$T$，波高値$V_\mathrm{m}$の正弦波に対する全波整流波を示す。

図3　全波整流波

図3の波形の時間$t$に対する瞬時値$v\left(t\right)$は、$0\leq t\leq\displaystyle{\frac{T}{2}}$に関しては図1と同様の式で表すことができる。

したがって、$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、図1の場合と同様の計算となり、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{avr}&=\frac{1}{\displaystyle{\frac{T}{2}}}\int^{\frac{T}{2}}_{0}V_\mathrm{m}\sin\frac{2\pi}{T}t\ \mathrm{d}t\\\\
&=\frac{2}{\pi}V_\mathrm{m}
\end{align*}$$

また、$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$も同様に、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{rms}&=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left(V_\mathrm{m}\sin\frac{2\pi}{T}t\right)^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}
\end{align*}$$

そして上記の結果より、図3の波形の波形率および波高率は、

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}}}{\displaystyle{\frac{2}{\pi}V_\mathrm{m}}}=\frac{\pi}{2\sqrt{2}}\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}}}=\sqrt{2}
\end{align*}$$

実効値および平均値の計算（方形波系）

方形波

図4に周期$T$，波高値$V_\mathrm{m}$の方形波（矩形波）を示す。

図4　方形波

図4の波形の時間$t$に対する瞬時値$v\left(t\right)$は、$0\leq t\leq T$の範囲内において、次の式で表すことができる。

$$v\left(t\right)=\begin{cases}
V_\mathrm{m}&\left(0\leq t<\displaystyle{\frac{T}{2}}\right)\\\\
-V_\mathrm{m}&\left(\displaystyle{\frac{T}{2}}\leq t\leq T\right)
\end{cases}$$

ここで、図4は正負で同じ値をとり得る交流波形であるため、図1の場合と同様に$\displaystyle{\frac{T}{2}}$で平均値を計算する。

したがって、$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、$(1)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{avr}&=\frac{1}{\displaystyle{\frac{T}{2}}}\int^{\frac{T}{2}}_{0}V_\mathrm{m}\ \mathrm{d}t\\\\
&=\frac{2V_\mathrm{m}}{T}\left[t\right]^{\frac{T}{2}}_{0}\\\\
&=\frac{2V_\mathrm{m}}{T}\cdot\frac{T}{2}\\\\
&=V_\mathrm{m}
\end{align*}$$

また、$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$は、$(2)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{rms}&=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left\{v\left(t\right)\right\}^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\left\{\int^{\frac{T}{2}}_{0}V_\mathrm{m}^2\mathrm{d}t+\int^{T}_{\frac{T}{2}}\left(-V_\mathrm{m}\right)^2\ \mathrm{d}t\right\}}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{T}\int^{T}_{0}\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{T}\left[t\right]^{T}_{0}}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{T}\cdot T}\\\\
&=V_\mathrm{m}
\end{align*}$$

そして上記の結果より、図4の波形の波形率および波高率は、

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{V_\mathrm{m}}=1\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{V_\mathrm{m}}=1
\end{align*}$$

パルス波

図5に周期$T$，波高値$V_\mathrm{m}$のパルス波を示す。

（同図の波形は通流率$0.5$の直流波形であると考えることもできる）

図5　パルス波

図5の波形の時間$t$に対する瞬時値$v\left(t\right)$は、$0\leq t\leq T$の範囲内において、次の式で表すことができる。

$$v\left(t\right)=\begin{cases}
V_\mathrm{m}&\left(0\leq t<\displaystyle{\frac{T}{2}}\right)\\\\
0&\left(\displaystyle{\frac{T}{2}}\leq t\leq T\right)
\end{cases}$$

したがって、$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、$(1)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{avr}&=\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left|v\left(t\right)\right|\mathrm{d}t\\\\
&=\frac{1}{T}\left(\int^{\frac{T}{2}}_{0}V_\mathrm{m}\ \mathrm{d}t+\int^{T}_{\frac{T}{2}}0\ \mathrm{d}t\right)\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{T}\left[t\right]^{\frac{T}{2}}_{0}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{T}\cdot\frac{T}{2}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{2}
\end{align*}$$

また、$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$は、$(2)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{rms}&=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left\{v\left(t\right)\right\}^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\left\{\int^{\frac{T}{2}}_{0}V^2_\mathrm{m}\ \mathrm{d}t+\int^{T}_{\frac{T}{2}}0^2\ \mathrm{d}t\right\}}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{T}\left[t\right]^{\frac{T}{2}}_{0}}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{T}\cdot\frac{T}{2}}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{2}}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}
\end{align*}$$

そして上記の結果より、図5の波形の波形率および波高率は、

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{2}}}=\frac{2}{\sqrt{2}}=\sqrt{2}\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{2}}}}=\sqrt{2}
\end{align*}$$

実効値および平均値の計算（三角波系）

のこぎり波①

図6に周期$\displaystyle{\frac{T}{2}}$，波高値$V_\mathrm{m}$ののこぎり波を示す。

図6　のこぎり波①

図6の波形の時間$t$に対する瞬時値$v\left(t\right)$は、$0\leq t\leq\displaystyle{\frac{T}{2}}$の範囲内において、次の式で表すことができる。

$$v\left(t\right)=\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t$$

したがって、$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、$(1)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{avr}&=\frac{1}{\displaystyle{\frac{T}{2}}}\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left|v\left(t\right)\right|\mathrm{d}t\\\\
&=\frac{2}{T}\int^{\frac{T}{2}}_{0}\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t\ \mathrm{d}t\\\\
&=\frac{2}{T}\cdot\frac{2V_\mathrm{m}}{T}\left[\frac{1}{2}t^2\right]^{\frac{T}{2}}_{0}\\\\
&=\frac{4V_\mathrm{m}}{T^2}\cdot\frac{1}{2}\left(\frac{T}{2}\right)^2\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{2}
\end{align*}$$

また、$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$は、$(2)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{rms}&=\sqrt{\frac{1}{\displaystyle{\frac{T}{2}}}\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left\{v\left(t\right)\right\}^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{2}{T}\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left(\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t\right)^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{2}{T}\cdot\left(\frac{2V_\mathrm{m}}{T}\right)^2\left[\frac{1}{3}t^3\right]^{\frac{T}{2}}_{0}}\\\\
&=\sqrt{\frac{8V^2_\mathrm{m}}{T^3}\cdot\frac{1}{3}\left(\frac{T}{2}\right)^3}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{3}}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}
\end{align*}$$

さらに上記の結果より、図6の波形の波形率および波高率は、

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{2}}}=\frac{2}{\sqrt{3}}\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}}}=\sqrt{3}
\end{align*}$$

のこぎり波②

のこぎり波の別パターンとして、図7に周期$T$，波高値$V_\mathrm{m}$の波形を示す。

図7　のこぎり波②

図7の波形の時間$t$に対する瞬時値$v\left(t\right)$は、$0\leq t\leq T$の範囲内において、次の式で表すことができる。

$$v\left(t\right)=\begin{cases}
\displaystyle{\frac{2V_\mathrm{m}}{T}}t&\left(0\leq t<\displaystyle{\frac{T}{2}}\right)\\\\
\displaystyle{\frac{2V_\mathrm{m}}{T}}t-2V_\mathrm{m}&\left(\displaystyle{\frac{T}{2}}\leq t\leq T\right)
\end{cases}$$

ここで、図7は1周期でみたときに正負で同じ値をとり得る波形のため、図1の場合と同様に$\displaystyle{\frac{T}{2}}$で平均値を計算する。

したがって、$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、のこぎり波①と同様の計算となり、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{avr}&=\frac{1}{\displaystyle{\frac{T}{2}}}\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left|v\left(t\right)\right|\mathrm{d}t\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{2}
\end{align*}$$

また、$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$は、$(2)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{rms}&=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left\{v\left(t\right)\right\}^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\left\{\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left(\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t\right)^2\mathrm{d}t+\int^{T}_{\frac{T}{2}}\left(\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t-2V_\mathrm{m}\right)^2\ \mathrm{d}t\right\}}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\left\{\left[\frac{T}{2V_\mathrm{m}}\cdot\frac{1}{3}\left(\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t\right)^3\right]^{\frac{T}{2}}_{0}+\left[\frac{T}{2V_\mathrm{m}}\cdot\frac{1}{3}\left(\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t-2V_\mathrm{m}\right)^3\right]^{T}_{\frac{T}{2}}\right\}}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{6V_\mathrm{m}}\left[V^3_\mathrm{m}+\left\{0-\left(-V_\mathrm{m}\right)^3\right\}\right]}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{3}}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}
\end{align*}$$

さらに上記の結果より、図7の波形の波形率および波高率は、

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{2}}}=\frac{2}{\sqrt{3}}\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}}}=\sqrt{3}
\end{align*}$$

三角波

図8に周期$T$，波高値$V_\mathrm{m}$の三角波を示す。

図8　三角波

図8の波形の時間$t$に対する瞬時値$v\left(t\right)$は、$0\leq t\leq T$の範囲内において、次の式で表すことができる。

$$v\left(t\right)=\begin{cases}
\displaystyle{\frac{4V_\mathrm{m}}{T}}t&\left(0\leq t<\displaystyle{\frac{T}{4}}\right)\\\\
\displaystyle{-\frac{4V_\mathrm{m}}{T}}t+2V_\mathrm{m}&\left(\displaystyle{\frac{T}{4}}\leq t\leq\displaystyle{\frac{3}{4}T}\right)\\\\
\displaystyle{\frac{4V_\mathrm{m}}{T}}t-4V_\mathrm{m}&\left(t\geq\displaystyle{\frac{3}{4}T}\right)
\end{cases}$$

ここで、図8は正負で同じ値をとり得る波形のため、図1の場合と同様に$\displaystyle{\frac{T}{2}}$で平均値を計算する。

したがって、$v\left(t\right)$の平均値$V_\mathrm{avr}$は、$(2)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{avr}&=\frac{1}{\displaystyle{\frac{T}{2}}}\int^{\frac{T}{2}}_{0}\left|v\left(t\right)\right|\mathrm{d}t\\\\
&=\frac{2}{T}\left\{\int^{\frac{T}{4}}_{0}\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t\ \mathrm{d}t+\int^{\frac{T}{2}}_{\frac{T}{4}}\left(-\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t+2V_\mathrm{m}\right)\ \mathrm{d}t\right\}\\\\
&=\frac{2}{T}\left(\left[\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t^2\right]^{\frac{T}{4}}_{0}+\left[-\frac{2V_\mathrm{m}}{T}t^2+2V_\mathrm{m}t\right]^{\frac{T}{2}}_{\frac{T}{4}}\right)\\\\
&=\frac{2}{T}\left[\frac{2V_\mathrm{m}}{T}\left(\frac{T}{4}\right)^2-\frac{2V_\mathrm{m}}{T}\left\{\left(\frac{T}{2}\right)^2-\left(\frac{T}{4}\right)^2\right\}+2V_\mathrm{m}\left(\frac{T}{2}-\frac{T}{4}\right)\right]\\\\
&=\left(\frac{V_\mathrm{m}}{4}-\frac{3V_\mathrm{m}}{4}+V_\mathrm{m}\right)\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{2}
\end{align*}$$

また、$v\left(t\right)$の実効値$V_\mathrm{rms}$は、$(2)$式より、

$$\begin{align*}
V_\mathrm{rms}&=\sqrt{\frac{1}{T}\int^{T}_{0}\left\{v\left(t\right)\right\}^2\mathrm{d}t}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\left\{\int^{\frac{T}{4}}_{0}\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t\right)^2\mathrm{d}t+\int^{\frac{3}{4}T}_{\frac{T}{4}}\left(-\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t+2V_\mathrm{m}\right)^2\ \mathrm{d}t+\int^{T}_{\frac{3}{4}T}\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t-4V_\mathrm{m}\right)^2\ \mathrm{d}t\right\}}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\left(\frac{T}{12}V^2_\mathrm{m}+\frac{T}{6}V^2_\mathrm{m}+\frac{T}{12}V^2_\mathrm{m}\right)}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\cdot\frac{T}{3}V^2_\mathrm{m}}\\\\
&=\sqrt{\frac{V^2_\mathrm{m}}{3}}\\\\
&=\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}
\end{align*}$$

上式の2行目→3行目の計算について

上式の2行目のカッコ{}内第一項の計算は、

$$\begin{align*}
\int^{\frac{T}{4}}_{0}\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t\right)^2\mathrm{d}t&=\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}\right)^2\left[\frac{1}{3}t^3\right]_0^{\frac{T}{4}}\\\\
&=\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}\right)^2\cdot\frac{1}{3}\left(\frac{T}{4}\right)^3\\\\
&=\frac{T}{12}V^2_\mathrm{m}
\end{align*}$$

 

同第二項の計算は、
$$\begin{align*}
\int^{\frac{3}{4}T}_{\frac{T}{4}}\left(-\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t+2V_\mathrm{m}\right)^2\ \mathrm{d}t&=\left[-\frac{T}{4V_\mathrm{m}}\cdot\frac{1}{3}\left(-\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t+2V_\mathrm{m}\right)^3\right]^{\frac{3}{4}T}_{\frac{T}{4}}\\\\
&=-\frac{T}{12V_\mathrm{m}}\left\{\left(-\frac{4V_\mathrm{m}}{T}\cdot\frac{3}{4}T+2V_\mathrm{m}\right)^3-\left(-\frac{4V_\mathrm{m}}{T}\cdot\frac{T}{4}+2V_\mathrm{m}\right)^3\right\}\\\\
&=-\frac{T}{12V_\mathrm{m}}\left\{\left(-V_\mathrm{m}\right)^3-V^3_\mathrm{m}\right\}\\\\
&=\frac{T}{6}V^2_\mathrm{m}
\end{align*}$$

 

同第三項の計算は、
$$\begin{align*}
\int^{T}_{\frac{3}{4}T}\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t-4V_\mathrm{m}\right)^2\mathrm{d}t&=\left[\frac{T}{4V_\mathrm{m}}\cdot\frac{1}{3}\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t-4V_\mathrm{m}\right)^3\right]^{T}_{\frac{3}{4}T}\\\\
&=\frac{T}{12V_\mathrm{m}}\left\{\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}\cdot T-4V_\mathrm{m}\right)^3-\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}\cdot\frac{3}{4}T-4V_\mathrm{m}\right)^3\right\}\\\\
&=-\frac{T}{12V_\mathrm{m}}\left\{0^3-\left(-V_\mathrm{m}\right)^3\right\}\\\\
&=\frac{T}{12}V^2_\mathrm{m}
\end{align*}$$

 

以上より、

$$\begin{align*}
&\quad\sqrt{\frac{1}{T}\left\{\int^{\frac{T}{4}}_{0}\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t\right)^2\mathrm{d}t+\int^{\frac{3}{4}T}_{\frac{T}{4}}\left(-\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t+2V_\mathrm{m}\right)^2\ \mathrm{d}t+\int^{T}_{\frac{3}{4}T}\left(\frac{4V_\mathrm{m}}{T}t-4V_\mathrm{m}\right)^2\ \mathrm{d}t\right\}}\\\\
&=\sqrt{\frac{1}{T}\left(\frac{T}{12}V^2_\mathrm{m}+\frac{T}{6}V^2_\mathrm{m}+\frac{T}{12}V^2_\mathrm{m}\right)}
\end{align*}$$

さらに上記の結果より、図8の波形の波形率および波高率は、

$$\begin{align*}
\textsf{波形率}&=\frac{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{2}}}=\frac{2}{\sqrt{3}}\\\\
\textsf{波高率}&=\frac{V_\mathrm{m}}{\displaystyle{\frac{V_\mathrm{m}}{\sqrt{3}}}}=\sqrt{3}
\end{align*}$$

となり、のこぎり波①，②と同じ結果になる。

関連記事

さまざまな交流波形のフーリエ級数展開まとめ

フーリエ級数展開（Fourier transform）とは、複雑な周期関数を、三角関数といった単純な周期関数の和で表すことである。本記事では、さまざまな交流波形のフーリエ級数展開の式を導出してまとめる。フーリエ級数展開の概要[…]

関連する例題（「電験王」へのリンク）

電験三種

• 理論　平成27年度問14

参考文献

• 電気学会『電気工学ハンドブック 第7版』オーム社，2013
• 大下眞二郎『詳解電気回路演習（上）』共立出版，1979
• 電験一種理論　平成7年度問3、電験二種理論　平成13年度問5
• 中井俊晴『平均値と実効値－そして波形の定量的取扱いについて』一般社団法人表面技術協会「実務表面技術」Vol.30, No.12, 1983
• エム・システム技研『計装豆知識ー交流の測定』Webマガジン「MST」2003年2月号

著書・製品のご紹介

• 電験戦士教本デンケンソルジャーズスペルブック（電験図書館デンケニアアーカイブス）

『書籍×動画』が織り成す、未だかつてない最高の学習体験があなたを待っている！

電験戦士教本

【電験アカデミア×電験王】電験戦士教本シリーズのご紹介

※本ページはプロモーションが含まれています。―『書籍×動画』が織り成す、未だかつてない最高の学習体験があなたを待っている― 当サイト「電気の神髄」をいつもご利用ありがとうございます。管理人の摺り足の加藤です。[…]

 

• あなたを救う電気数学講座（一般社団法人　建設業教育協会）

この講座との出会いは、数学が苦手なあなたを救う！

一般社団法人　建設業教育協会

あなたを救う電気数学講座 E-ラーニング|一般社団法人 建設業教育協会

電験アカデミアにテキストを書き下ろしてもらい、電験どうでしょうの川尻将先生により動画解説を行ない、電験3種受験予定者が電…

 

• （2023年度版）第二種電気主任技術者講座（SAT株式会社）

すべての電験二種受験生の方に向けて「最強の対策教材」作りました！

SAT二種講座

【2025年度版発売！】「第二種電気主任技術者講座（SAT株式会社）」のご紹介

※本ページはプロモーションが含まれています。すべての電験二種受験生の方に向けて「最強の対策教材」作りました！ 当サイト「電気の神髄」をいつもご愛読ありがとうございます。管理人の摺り足の加藤です。 […]

 

• 電験カフェへようこそ 電験三種のギモン・お悩み解決します（オーム社）

初学者が躓きがちなギモンを、電験アカデミアがスッキリ解決します！

電験カフェ

【大好評発売中！】著書「電験カフェへようこそ　電験三種のギモン・お悩み解決します」のご紹介

※本ページはプロモーションが含まれています。 当サイト「電気の神髄」をいつもご利用ありがとうございます。管理人の摺り足の加藤です。 2022年5月18日、オーム社より「電験カフェへようこそ[…]